Закон Кулона

О законе сухого трения см. Закон Амонтона — Кулона.

Зако́н Куло́на — физический закон, описывающий взаимодействие между двумя неподвижными точечными электрическими зарядами в вакууме. Сила, с которой заряд $q_1$$q_{1}$ действует на заряд $q_2$$q_{2}$, согласно этому закону находится (в СИ) как

${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{q_1{q}_2({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1{|}^3}$${\vec {F}}_{12}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\cdot {\frac {q_{1}q_{2}({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}}$,

где $|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1|=r_{12}$$|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|=r_{12}$ — расстояние между зарядами, ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1$${\vec {r}}_{1}$, ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2$${\vec {r}}_{2}$ — их радиус-векторы, а ${\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0$$\varepsilon _{0}$ — электрическая постоянная. По величине, $F_{12}=q_1{q}_2/(4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0{r}_{12}^2)$$F_{12}=q_{1}q_{2}/(4\pi \varepsilon _{0}r_{12}^{2})$.

Также под законом Кулона понимается формула для вычисления электрического поля точечного заряда, вместе с её обобщением на произвольное распределение зарядов в пространстве:

$\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0)=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}{\int <!--\; \int \; -->}_V\frac{({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0-<!--\; -\; -->\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})dV}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0-<!--\; -\; -->\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}{|}^3}$${\vec {E}}({\vec {r}}_{0})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int _{V}{\frac {({\vec {r}}_{0}-{\vec {r}})\rho ({\vec {r}})\,dV}{|{\vec {r}}_{0}-{\vec {r}}|^{3}}}$.

Здесь ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0$${\vec {r}}_{0}$ — радиус-вектор точки, в которой определяется поле, а $\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}$${\vec {r}}$ — радиус-вектор элемента объёма $dV$$dV$, заряд $dq=\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}dV$$dq=\rho dV$ ($\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}$$\rho$ — плотность заряда) которого даёт вклад в поле.

Закон Кулона в классической электродинамикеПравить

Установление и формулировки законаПравить

Закон открыт Шарлем Кулоном в 1785 году. Проведя большое количество опытов с металлическими шариками, Кулон дал такую формулировку закона:

Модуль силы взаимодействия двух точечных зарядов в вакууме прямо пропорционален произведению модулей этих зарядов и обратно пропорционален квадрату расстояния между ними.

Современная формулировка:

Сила взаимодействия двух точечных зарядов в вакууме направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, пропорциональна их величинам и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними. Она является силой притяжения, если знаки зарядов разные, и силой отталкивания, если эти знаки одинаковы.

В векторном виде в формулировке Ш. Кулона закон записывается как

${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}=k\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{q_1\cdot <!--\; \cdot \; -->q_2}{r_{12}^2}\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_{12}}{r_{12}}$${\vec {F}}_{12}=k\cdot {\frac {q_{1}\cdot q_{2}}{r_{12}^{2}}}\cdot {\frac {{\vec {r}}_{12}}{r_{12}}}$ ,

где ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}$$\vec{F}_{12}$  — сила, с которой заряд 1 действует на заряд 2; $q_1,q_2$$q_1, q_2$  — величина зарядов (со знаком); ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_{12}$$\vec{r}_{12}$  — вектор, направленный от заряда 1 к заряду 2 и по модулю равный расстоянию между зарядами ($r_{12}$$r_{12}$ ); $k$$k$  — коэффициент пропорциональности.

Условия применимостиПравить

Для того, чтобы закон был верен, необходимы:

1. точечность зарядов, то есть расстояние между заряженными телами должно быть много больше их размеров. Здесь две оговорки: а) существует обобщение закона Кулона на случай тел конечных размеров; б) можно доказать, что сила взаимодействия двух объёмно распределённых зарядов со сферически симметричными непересекающимися пространственными распределениями равна силе взаимодействия двух эквивалентных точечных зарядов, размещённых в центрах сферической симметрии;
2. их неподвижность. Иначе вступают в силу дополнительные эффекты: магнитное поле движущегося заряда и соответствующая ему дополнительная сила Лоренца, действующая на другой движущийся заряд;
3. расположение зарядов в вакууме.

В отдельных ситуациях, с корректировками, закон может быть применен также для взаимодействий зарядов в среде и для движущихся зарядов. Но в общем случае при наличии неоднородных диэлектриков он неприменим, поскольку помимо заряда $q_1$$q_{1}$  на зарад $q_2$$q_{2}$  действуют связанные заряды, возникшие при поляризации.

Выражения в разных системах единицПравить

В СГСЭ единица измерения заряда выбрана таким образом, что коэффициент $k$$k$  равен единице.

В Международной системе единиц (СИ) одной из основных единиц является единица силы электрического тока — ампер, а единица заряда — кулон — производная от него. Величина ампера определена таким образом, что k = c²·10⁻⁷ Гн/м = 8,9875517873681764⋅10⁹ Н·м²/Кл² (или Ф⁻¹·м). В СИ коэффициент k записывается в виде:

$k=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}$$k={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}$ ,

где ${\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0$$\varepsilon _{0}$  ≈ 8,85418781762⋅10⁻¹² Ф/м — электрическая постоянная.

В случае среды, заполненной бесконечным однородным изотропным диэлектрическим веществом, в знаменатель формулы закона Кулона добавляется диэлектрическая проницаемость среды ε. Тогда

$k=\frac{1}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}$$k={\frac {1}{\varepsilon }}\,\,$  (в СГСЭ) $k=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}$$\quad k={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}\varepsilon }}\,\,$  (в СИ).

Закон Кулона и уравнения МаксвеллаПравить

Закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей в вакууме полностью равносильны уравнениям Максвелла для электростатики $\mathrm{d}\mathrm{i}\mathrm{v}\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{D}=\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}$$\mathrm {div} {\vec {D}}=\rho$  ($\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}$$\rho$  — плотность заряда, $\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{D}$${\vec {D}}$  — вектор электрического смещения) и $\mathrm{r}\mathrm{o}\mathrm{t}\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}=0$$\mathrm {rot} {\vec {E}}=0$  ($\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}$${\vec {E}}$  — напряжённость электрического поля). То есть закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей выполняются тогда и только тогда, когда выполняются уравнения Максвелла для электростатики, и наоборот, уравнения Максвелла для электростатики выполняются, тогда когда выполняются закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей.

Исторически закон Кулона был одним из эмпирических законов, служивших предпосылками для формулирования уравнения Максвелла. Однако при современном изложении учения об электромагнетизме этот закон (равно как и, скажем, закон Ампера) нередко позиционируется как следствие уравнений Максвелла, которым придаётся статус фундаментальных аксиом.

Вывод закона Кулона из уравнений МаксвеллаПравить

Уравнение Максвелла $\mathrm{d}\mathrm{i}\mathrm{v}\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{D}=\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}$$\mathrm {div} {\vec {D}}=\rho$  с помощью теоремы Гаусса может быть приведено к интегральной форме

$\underset{\mathbf{S}}{\oint <!--\; \oint \; -->}\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{D}\cdot <!--\; \cdot \; -->d\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{s}=Q$$\oint \limits _{\mathbf {S} }{\vec {D}}\cdot d{\vec {s}}=Q$ ,

где $Q$$Q$  — суммарный заряд внутри замкнутой поверхности $S$$S$ , по которой проводится интегрирование. Если «суммарный» заряд состоит из одного точечного заряда $q_1$$q_{1}$ , пространство заполнено однородным диэлектриком, то есть $\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{D}={\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}$${\vec {D}}=\varepsilon _{0}\varepsilon {\vec {E}}$ , а поверхность представляет собой сферу с центром в месте нахождения заряда, то из-за симметрии поле заряда $q_1$$q_{1}$  в любой точке на поверхности сферы будет одним и тем же по величине и направленным от центра или к центру. Тогда интеграл оказывается равным $D\cdot <!--\; \cdot \; -->S={\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}E\cdot <!--\; \cdot \; -->4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{l}^2$$D\cdot S=\varepsilon _{0}\varepsilon E\cdot 4\pi l^{2}$ , где через $l$$l$  обозначен радиус сферы, отсюда $E=q_1/(4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}{l}^2)$$E=q_{1}/(4\pi \varepsilon _{0}\varepsilon l^{2})$ . Если на поверхность сферы поместить другой точечный заряд $q_2$$q_{2}$ , на него будет действовать сила. Поскольку поле есть отношение действующей на произвольный заряд силы к величине данного заряда ($E=F/q_2$$E=F/q_{2}$ ), приходим к выражению закона Кулона $F=q_1{q}_2/(4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}{l}^2)$$F=q_{1}q_{2}/(4\pi \varepsilon _{0}\varepsilon l^{2})$ .

Обобщение на случай распределения зарядаПравить

Если на заряд $q_2$$q_{2}$  действует не точечный заряд $q_1$$q_{1}$ , а заряд, распределённый в пространстве с плотностью ${\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_1(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})$$\rho _{1}({\vec {r}})$  (Кл/м³), то область, где ${\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_1\ne <!--\; \ne \; -->0$$\rho _{1}\neq 0$ , можно мысленно разбить на малые (в пределе — бесконечно малые) элементы объёма $d{V}_1$$dV_{1}$  и каждый такой элемент рассматривать как точечный заряд ${\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_1({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)d{V}_1$$\rho _{1}({\vec {r}}_{1})\,dV_{1}$ . По принципу суперпозиции, суммарная сила, действующая на заряд $q_2$$q_{2}$  со стороны таких элементов, может быть определена как интеграл по ним:

${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}=\frac{q_2}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}{\int <!--\; \int \; -->}_{V_1}\frac{({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1){\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_1({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)d{V}_1}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1{|}^3}$${\vec {F}}_{12}={\frac {q_{2}}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int _{V_{1}}{\frac {({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})\,\rho _{1}({\vec {r}}_{1})dV_{1}}{|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}}$ ,

где радиус-вектором ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2$${\vec {r}}_{2}$  задаётся положение заряда $q_2$$q_{2}$ , а радиус-вектором ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1$${\vec {r}}_{1}$  — положение элемента $dV$$dV$ . Если в случае точечного $q_1$$q_{1}$  вектор ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1$${\vec {r}}_{1}$  был фиксированным, то теперь он пробегает все положения элементов.

Если же не только заряд $q_1$$q_{1}$ , но и заряд $q_2$$q_{2}$  являются распределёнными, то производится интегрирование и по элементам первого, и по элементам второго заряда, а именно

${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}{\int <!--\; \int \; -->}_{V_2}{\int <!--\; \int \; -->}_{V_1}\frac{({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1){\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_1({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)d{V}_1{\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_2({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2)d{V}_2}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1{|}^3}$${\vec {F}}_{12}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int _{V_{2}}\int _{V_{1}}{\frac {({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})\,\rho _{1}({\vec {r}}_{1})dV_{1}\,\rho _{2}({\vec {r}}_{2})dV_{2}}{|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}}$ .

Закон Кулона и расчёт электрического поляПравить

Взаимодействие двух зарядов может быть истрактовано как взаимодействие одного из зарядов с электрическим полем, создаваемым другим зарядом. Это становится виднее, если соответствующим образом перегруппировать сомножители в выражении для силы:

${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{F}}_{12}=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{q_1{q}_2({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1{|}^3}=q_2\cdot <!--\; \cdot \; -->\left[\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{q_1({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1)}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_1{|}^3}\right]=q_2\cdot <!--\; \cdot \; -->E_1({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_2)$${\vec {F}}_{12}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\cdot {\frac {q_{1}q_{2}({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}}=q_{2}\cdot \left[{\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\cdot {\frac {q_{1}({\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}}\right]=q_{2}\cdot E_{1}({\vec {r}}_{2})$ .

Тем самым закон Кулона фактически становится основой для вычисления поля. Так же, как и при рассмотрении силы, возможно обобщение последнего равенства на случай распределения зарядов.

Для нахождения поля $\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}$${\vec {E}}$  ($=-<!--\; -\; -->\mathrm{g}\mathrm{r}\mathrm{a}\mathrm{d}\mathrm{\phi <!--\; \phi \; -->}$$=-{\rm {{grad}\,\varphi }}$ ) и электрического потенциала $\mathrm{\phi <!--\; \phi \; -->}$$\varphi$  в точке ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0$${\vec {r}}_{0}$ , создаваемых распределённым зарядом, производится интегрирование:

$\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{E}({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0)=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}\int <!--\; \int \; -->\frac{({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0-<!--\; -\; -->\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})dq(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0-<!--\; -\; -->\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}{|}^3},\mathrm{\phi <!--\; \phi \; -->}({\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0)=\frac{1}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0}\int <!--\; \int \; -->\frac{dq(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})}{|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_0-<!--\; -\; -->\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}|}$${\vec {E}}({\vec {r}}_{0})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int {\frac {({\vec {r}}_{0}-{\vec {r}})\,dq({\vec {r}})}{|{\vec {r}}_{0}-{\vec {r}}|^{3}}},\qquad \varphi ({\vec {r}}_{0})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int {\frac {dq({\vec {r}})}{|{\vec {r}}_{0}-{\vec {r}}|}}$ ,

где заряд $dq$$dq$  обычно записывается как $\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})dV$$\rho ({\vec {r}})dV$  (и интегрирование тогда выполняется по объёму), но в ряде задач может задаваться как $\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})dS$$\sigma ({\vec {r}})dS$  (если заряд поверхностный, [$\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}$$\sigma$ ] = Кл/м², интерирование по площади) или как $\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}(\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r})dl$$\lambda ({\vec {r}})dl$  (заряд линейный [$\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}$$\lambda$ ] = Кл/м, интеграл по линии).

Если всё пространство заполнено однородным диэлектриком с проницаемостью $\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}$$\varepsilon$ , то формулы сохраняют свою актуальность, если в них ${\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0$$\varepsilon _{0}$  заменить на ${\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}$$\varepsilon _{0}\varepsilon$ . В других случаях, за редкими исключениями, формулы неприменимы, так как необходимо учитывать вклад в том числе связанных зарядов ($\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}={\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_f+{\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_b$$\rho =\rho _{f}+\rho _{b}$ , где ${\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_f$$\rho _{f}$  — плотность стороннего, а ${\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_b$$\rho _{b}$  — связанного заряда), возникающих при поляризации, — а эти заряды заранее неизвестны.

Аналогии в других областях классической физикиПравить

Закон Кулона совершенно аналогичен по форме закону всемирного тяготения. При этом функцию гравитационных масс выполняют электрические заряды разных знаков.

Магнитостатическими аналогами закона Кулона являются закон Ампера (в части нахождения сил взаимодействия) и закон Био — Савара — Лапласа (в части расчёта по́ля).

Об открытии и исторической значимости законаПравить

Впервые исследовать экспериментально закон взаимодействия электрически заряженных тел предложил Г. В. Рихман в 1752—1753 гг. Он намеревался использовать для этого сконструированный им электрометр-«указатель». Осуществлению этого плана помешала его трагическая гибель.

В 1759 г. профессор физики Санкт-Петербургской академии наук Ф. Эпинус, занявший кафедру Рихмана после его гибели, впервые предположил, что заряды должны взаимодействовать обратно пропорционально квадрату расстояния. В 1760 г. появилось краткое сообщение о том, что Д. Бернулли в Базеле установил квадратичный закон с помощью сконструированного им электрометра. В 1767 г. Пристли в своей «Истории электричества» отметил, что опыт Франклина, обнаружившего отсутствие электрического поля внутри заряженного металлического шара, может означать, что «сила электрического притяжения подчиняется тем же законам, что и сила тяжести, а следовательно, зависит от квадрата расстояния между зарядами». Шотландский физик Джон Робисон утверждал (1822), что в 1769 г. обнаружил, что шары с одинаковым электрическим зарядом отталкиваются с силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними, и таким образом предвосхитил открытие закона Кулона (1785).

Примерно за 11 лет до Кулона, в 1771 г., закон взаимодействия зарядов был экспериментально открыт Г. Кавендишем, однако результат не был опубликован и долгое время (свыше 100 лет) оставался неизвестным. Рукописи Кавендиша были вручены Дж. Максвеллу лишь в 1874 г одним из потомков Кавендиша на торжественном открытии Кавендишской лаборатории и опубликованы в 1879 г..

Сам Кулон занимался исследованием кручения нитей и изобрел крутильные весы. Он открыл свой закон, измеряя с помощью них силы взаимодействия заряженных шариков.

Закон Кулона является первым открытым количественным и сформулированным на математическом языке фундаментальным законом для электромагнитных явлений. С открытия закона Кулона началась современная наука об электромагнетизме.

Закон Кулона в квантовой механикеПравить

В квантовой механике закон Кулона формулируется не при помощи понятия силы, как в классической механике, а при помощи понятия потенциальной энергии кулоновского взаимодействия. В случае, когда рассматриваемая в квантовой механике система содержит электрически заряженные частицы, к оператору Гамильтона системы добавляются слагаемые, выражающие потенциальную энергию кулоновского взаимодействия, так, как она вычисляется в классической механике. Это утверждение не следует из остальных аксиом квантовой механики, а получено путём обобщения опытных данных.

Так, оператор Гамильтона атома с зарядом ядра Z имеет вид:

$H=-<!--\; -\; -->\frac{{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}^2}{2m}\underset{j}{\sum <!--\; \sum \; -->}{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}_j^2-<!--\; -\; -->Z{e}^2\underset{j}{\sum <!--\; \sum \; -->}\frac{1}{r_j}+\underset{i>j}{\sum <!--\; \sum \; -->}\frac{e^2}{r_{ij}}.$$H=-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\sum _{j}\nabla _{j}^{2}-Ze^{2}\sum _{j}{\frac {1}{r_{j}}}+\sum _{i>j}{\frac {e^{2}}{r_{ij}}}.$ 

Здесь m — масса электрона, е — его заряд, $r_j$$r_{j}$  — абсолютная величина радиус-вектора j-го электрона ${\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_j$$\vec r_j$ , а $r_{ij}=|{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_i-<!--\; -\; -->{\stackrel{\to <!--\; \to \; -->}{r}}_j|$$r_{ij}=|\vec r_{i} - \vec r_{j}|$ . Первое слагаемое выражает кинетическую энергию электронов, второе слагаемое — потенциальную энергию кулоновского взаимодействия электронов с ядром и третье слагаемое — потенциальную кулоновскую энергию взаимного отталкивания электронов. Суммирование в первом и втором слагаемом ведется по всем Z электронам. В третьем слагаемом суммирование идёт по всем парам электронов, причём каждая пара встречается однократно.

Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамикиПравить

Согласно квантовой электродинамике, электромагнитное взаимодействие заряженных частиц осуществляется путём обмена виртуальными фотонами между частицами. Принцип неопределённости для времени и энергии допускает существование виртуальных фотонов на время между моментами их испускания и поглощения. Чем меньше расстояние между заряженными частицами, тем меньшее время нужно виртуальным фотонам для преодоления этого расстояния и следовательно, тем большая энергия виртуальных фотонов допускается принципом неопределенности. При малых расстояниях между зарядами принцип неопределённости допускает обмен как длинноволновыми, так и коротковолновыми фотонами, а при больших расстояниях в обмене участвуют только длинноволновые фотоны. Таким образом, с помощью квантовой электродинамики можно вывести закон Кулона.

Степень точности закона КулонаПравить

Закон Кулона — экспериментально установленный факт. Его справедливость неоднократно подтверждалась всё более точными экспериментами. Одним из направлений таких экспериментов является проверка того, отличается ли показатель степени r в законе от 2. Для поиска этого отличия используется тот факт, что если степень точно равна двум, то поле внутри полости в проводнике отсутствует^{[пояснить]}, какова бы ни была форма полости или проводника.

Такие опыты впервые провел Кавендиш и повторил Максвелл в усовершенствованном виде, получив для максимального отличия показателя в степени от двух величину $\frac{1}{21600}$${\frac {1}{21600}}$ .

Эксперименты, проведённые в 1971 г. в США Э. Р. Уильямсом, Д. Е. Фоллером и Г. А. Хиллом, показали, что показатель степени в законе Кулона равен 2 с точностью до $(3,1\pm <!--\; \pm \; -->2,7)\times <!--\; \times \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->16}$$(3,1 \pm 2,7) \times 10^{-16}$ .

Для проверки точности закона Кулона на внутриатомных расстояниях У. Ю. Лэмбом и Р. Резерфордом в 1947 г. были использованы измерения относительного расположения уровней энергии водорода. Было установлено, что и на расстояниях порядка атомных 10⁻⁸ см, показатель степени в законе Кулона отличается от 2 не более чем на 10⁻⁹.

Коэффициент $k$$k$  в законе Кулона остаётся постоянным с точностью до 15⋅10⁻⁶.

Поправки к закону в квантовой электродинамикеПравить

На небольших расстояниях (порядка комптоновской длины волны электрона):

${\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{m_{e}c}\approx <!--\; \approx \; -->3,86\cdot <!--\; \cdot \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->13}$$\lambda _{e}={\frac {\hbar }{m_{e}c}}\approx 3{,}86\cdot 10^{-13}$  м,

где $m_e$$m_e$  — масса электрона, $\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}$$\hbar$  — постоянная Планка, $c$$c$  — скорость света) становятся существенными нелинейные эффекты квантовой электродинамики: на обмен виртуальными фотонами накладывается генерация виртуальных электрон-позитронных (а также мюон-антимюонных и таон-антитаонных) пар, а также уменьшается влияние экранирования (см. перенормировка). Оба эффекта ведут к появлению экспоненциально убывающих членов порядка $e^{-<!--\; -\; -->2r/{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e}$$e^{-2r/\lambda_e}$  в выражении для потенциальной энергии взаимодействия зарядов и, как результат, к увеличению силы взаимодействия по сравнению с вычисляемой по закону Кулона.

Например, выражение для потенциала точечного заряда $Q$$Q$  в системе СГС, с учётом радиационных поправок первого порядка, принимает вид :

$\mathrm{\Phi <!--\; \Phi \; -->}(r)=\frac{Q}{r}\cdot <!--\; \cdot \; -->\left(1+\frac{\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}}{4\sqrt{\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}}\frac{e^{-<!--\; -\; -->2r/{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e}}{(r/{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e{)}^{3/2}}\right),$$\Phi(r) = \frac{Q}{r}\cdot\left(1+ \frac{\alpha}{4\sqrt{\pi}}\frac{e^{-2r/\lambda_e}}{(r/\lambda_e)^{3/2}}\right),$ 

где ${\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e$$\lambda_e$  — комптоновская длина волны электрона, $\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}=\frac{e^2}{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}c}$$\alpha ={\frac {e^{2}}{\hbar c}}$  — постоянная тонкой структуры и $r\gg <!--\; \gg \; -->{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e$$r\gg \lambda_e$ .

На расстояниях порядка ${\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_W=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{m_{w}c}\sim <!--\; \sim \; -->$$\lambda _{W}={\frac {\hbar }{m_{w}c}}\sim$  10⁻¹⁸ м, где $m_w$$m_w$  — масса W-бозона, в игру вступают уже электрослабые эффекты.

В сильных внешних электромагнитных полях, составляющих заметную долю от поля пробоя вакуума (порядка $\frac{m_e{c}^2}{e{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e}\sim <!--\; \sim \; -->$${\frac {m_{e}c^{2}}{e\lambda _{e}}}\sim$  10¹⁸ В/м или $\frac{m_{e}c}{e{\mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}_e}\sim <!--\; \sim \; -->$${\frac {m_{e}c}{e\lambda _{e}}}\sim$  10⁹ Тл, такие поля наблюдаются, например, вблизи некоторых типов нейтронных звёзд, а именно магнитаров) закон Кулона также нарушается в силу дельбрюковского рассеяния обменных фотонов на фотонах внешнего поля и других, более сложных нелинейных эффектов. Это явление уменьшает кулоновскую силу не только в микро-, но и в макромасштабах, в частности, в сильном магнитном поле кулоновский потенциал падает не обратно пропорционально расстоянию, а экспоненциально.

Закон Кулона и поляризация вакуумаПравить

Явление поляризации вакуума в квантовой электродинамике заключается в образовании виртуальных электронно-позитронных пар. Облако электронно-позитронных пар экранирует электрический заряд электрона. Экранировка растет с ростом расстояния от электрона, в результате эффективный электрический заряд электрона $e_e$$e_e$  является убывающей функцией расстояния $e_e=e_e(r)$$e_e=e_e(r)$ . Эффективный потенциал, создаваемый электроном с электрическим зарядом $e$$e$ , можно описать зависимостью вида $e_e(r)/r$$e_e(r)/r$ . Эффективный заряд $e_e(r)$$e_e(r)$  зависит от расстояния $r$$r$  по логарифмическому закону:

$\frac{e_e(r)}{e}=1+\frac{2\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}}{3\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}\ln <!--\; \; -->\frac{r_e}{r}+\dots <!--\; \dots \; -->,$$\frac{e_e(r)}{e}=1+\frac{2\alpha}{3\pi}\ln\frac{r_e}{r}+\dots,$ 

где

$\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}=\frac{e^2}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}c}\approx <!--\; \approx \; -->7.3\cdot <!--\; \cdot \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->3}$$\alpha ={\frac {e^{2}}{4\pi \varepsilon _{0}\hbar c}}\approx 7.3\cdot 10^{-3}$  — постоянная тонкой структуры;

$r_e=\frac{e^2}{4\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}{\mathrm{\epsilon <!--\; \epsilon \; -->}}_0{c}^2{m}_e}\approx <!--\; \approx \; -->2.8\cdot <!--\; \cdot \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->13}$$r_{e}={\frac {e^{2}}{4\pi \varepsilon _{0}c^{2}m_{e}}}\approx 2.8\cdot 10^{-13}$  см — классический радиус электрона.

Эффект ЮлингаПравить

Явление отклонения электростатического потенциала точечных зарядов в вакууме от значения закона Кулона известно как эффект Юлинга, который впервые вычислил отклонения от закона Кулона для атома водорода. Эффект Юлинга даёт поправку к лэмбовскому сдвигу 27 МГц.

Закон Кулона и сверхтяжёлые ядраПравить

В сильном электромагнитном поле вблизи сверхтяжёлых ядер с зарядом $Z>170$$Z > 170$  осуществляется перестройка вакуума, аналогичная обычному фазовому переходу. Это приводит к поправкам к закону Кулона.

См. такжеПравить

• Электростатика
• Электрическое поле
• Дальнодействие
• Закон Био — Савара — Лапласа
• Закон притяжения
• Шарль Огюстен де Кулон
• Кулон (единица измерения)
• Принцип суперпозиции
• Уравнения Максвелла

ЛитератураПравить

• Филонович С. Р. Судьба классического закона. — М.: Наука, 1990. — 240 с., ISBN 5-02-014087-2 (Библиотечка «Квант», вып. 79), тир. 70500 экз.

СсылкиПравить

• Закон Кулона (видеурок, программа 10 класса)