Чарджино

Чарджино (англ. Chargino) — в физике элементарных частиц гипотетическая частица, которая относится к собственному состоянию заряжённого суперпартнёра, то есть электрически заряженный фермион (со спином 1/2), недавно предсказанный суперсимметрией. Она является линейной комбинацией заряженных вино и хиггсино. Два типа чарджино, которые являются фермионами и электрически заряжены, что обыкновенно называемы C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
1 (легчайшие) и C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
2 (тяжелейшие), несмотря на то, что иногда обозначения без отображения заряженности ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}}_1^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {\chi }}_{1}^{\pm }$ и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}}_2^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {\chi }}_{2}^{\pm }$ также используется по отношению к чарджино, тогда как ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}}_i^0$${\tilde {\chi }}_{i}^{0}$ всегда используется по отношению к нейтралино. Тяжелейшие чарджино могут распадаться на нейтральный Z бозон и легчайшие чарджино. Оба вида чарджино могут распадаться также на заряженный W бозон и нейтралино (2 для тяжелейших, 1 для легчайших):

Чарджино (C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$)
Состав	Элементарная частица
Семья	Фермион
Группа	Суперпартнёры калибровочных бозонов
Участвует во взаимодействиях	Электромагнитное, гравитационное
Статус	Гипотетическая
Кол-во типов	2 (C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 1, C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 2)
Масса	> 100–1000 ГэВ
Каналы распада	C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 2 → C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 1 + Z0 C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 2 → N͂0 2 + W± C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$± 1 → N͂0 1 + W±
Квантовые числа
Спин	½ ħ

C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
2 → C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
1 + Z0

C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
2 → N͂0
2 + W±

C$\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}$${\tilde {\chi }}$±
1 → N͂0
1 + W±

Левоспиральные слептоны распадаются в основном на чарджино и нейтралино.

Две пары чарджино в МССМПравить

В минимальной суперсимметрической Стандандартной модели (МССМ) чарджино являются суперпозициями квантовых состояний (смешение, линейная комбинация) суперпартнёров электрически заряженных полей калибровочных бозонов и бозона Хиггса. В первом случае это взаимодействие с типами гейджино ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^1$${\tilde {W}}^{1}$  и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^2$${\tilde {W}}^{2}$  (вино, партнёров бозонов W¹ и W²), во втором взаимодействие с заряженными хиггсино (партнёр гипотетического бозона Хиггса). От этого вытекают пары чарджино 1 и 2, сокращаемых также ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}}_1^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {\chi }}_{1}^{\pm }$  и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{\mathrm{\chi <!--\; \chi \; -->}}}_2^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {\chi }}_{2}^{\pm }$  (иногда также ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{C}}_1^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {C}}_{1}^{\pm }$  и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{C}}_2^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {C}}_{2}^{\pm }$ ).

Альтернативный составПравить

Постулировались типы чарджино могущими быть также как суперпозиция заряженных вино-полей ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {W}}^{\pm }$  (взамен ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^1$${\tilde {W}}^{1}$  и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^2$${\tilde {W}}^{2}$ ) с заряженными типами хиггсино.

Заряженные вино-поля ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^{\pm <!--\; \pm \; -->}$${\tilde {W}}^{\pm }$  сами почти тождественны линейным комбинациям ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^1$${\tilde {W}}^{1}$  и ${\stackrel{~<!--\; ~\; -->}{W}}^2$${\tilde {W}}^{2}$ 

ЛитератураПравить

• Ахметзянова Э.Н., Долгополов М.В., Дубинин М.Н. Суперсимметричная модель с нарушением CP инвариантности. — 2003. — Т. N 4(30).
• G. Bertone, D. Hooper, J. Silk (2005). “Particle Dark Matter: Evidence, Candidates and Constraints”. Physics Reports, vol. 405. pp. 40, 46, 52–56, 108, 111.
• Ахметзянова Э.Н., Долгополов M.B., Дубинин M.H. Вклады чарджино-снейтрино и нейтралино-смюон в аномальный магнитный момент мюона. — 2002.

• Беляев А. С., Гладышев А. В. Возможность поиска чарджино на LEP II. — Дубна, 2002. — 39 с. — ISBN JINR E2-97-76.

• Беляев А. С., Гладышев А. В. Возможность поиска чарджино на LEP II. — Дубна, 1997. — 39 с. — ISBN JINR E2-97-76.

СсылкиПравить

• Howard E. Haber. Supersymmetry, part I (theory) (англ.). pdg.lbl.gov. — Стр. 12-14, 21, 23, 33. Дата обращения: 15 мая 2013. Архивировано 25 мая 2013 года.
• Х.А.Мустафаев, Б.И.Мехтиев, Ф.Т.Халил-Заде. РОЖДЕНИЕ СУПЕРСИММЕТРИЧНЫХ ЧАСТИЦ НА ПОЛЯРИЗОВАННЫХ γe−ПУЧКАХ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ  (неопр.) (недоступная ссылка — история). science.az. — Стр. 1, 2, 5, УДК 621.315.592. Дата обращения: 23 июля 2013.
• http://web.ihep.su/library/pubs/prep1996/ps/96-38.pdf
• http://web.ihep.su/library/pubs/auto2011/ps/2011-22.pdf
• http://www1.jinr.ru/Archive/Pepan_letters/panl_1998/4 (недоступная ссылка)[90]-98_1.pdf
• http://www-d0.fnal.gov/results/publications_talks/thesis/vasilyev/thesis.pdf
• http://www.osti.gov/bridge/servlets/purl/968352-KfmVs8/
• https://web.archive.org/web/20110524004256/http://www.itep.ru/theor/persons/lab180/okun/list25/9sostoyaniefiziki98.pdf