Пиростатика

Пиростатика (греч. pyr — огонь и греч. statike — статика) — подраздел внутренней баллистики, занимающийся вопросами горения пороха и газообразования в условиях постоянного объёма, а также устанавливающий особенности горения пороховых составов различной физико-химической природы в простейшей ситуации замкнутого пространства и отсутствия переходов выделившейся энергии горения в механическую работу.

Моделирование пиростатических условийПравить

Для изучения баллистических характеристик порохов и взрывчатых веществ в лабораторной практике используются герметичные сосуды («бомбы»), способные выдержать давления, возникающие в экспериментах. Основным инструментом, служащим для моделирования пиростатических условий, является манометрическая бомба (бомба постоянного объёма, бомба переменного давления). Обычно манометрическая бомба представляет собой толстостенный сосуд, изготовленный из высокопрочной стали, в который помещается исследуемое вещество. Для измерения давления во время горения вещества применяются малоинерционные тензо- и пьезодатчики, сигналы с которых подаются на регистрирующие приборы. Кроме того, в корпус бомбы могут быть встроены окна со световодами, служащие для наблюдения за развитием исследуемых процессов. Максимальное давление в таких бомбах может составлять 8000 атм и более.

Основное уравнение пиростатикиПравить

Основное уравнение пиростатики (общая формула пиростатики, обобщённая формула Нобля) выражает зависимость давления $p$$p$  газов, образовавшихся в результате горения заряда, от относительной массы сгоревшей части заряда. Уравнение имеет вид:

$p=\frac{f\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}{W},$$p={\frac {f\omega \psi }{W}},$ 

где $f$$f$  — «сила пороха», равная произведению универсальной газовой постоянной $R$$R$  и температуры горения заряда, $\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}$$\omega$  — начальная масса заряда, $\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}$$\psi$  — относительная масса сгоревшей части заряда, равная отношению массы сгоревшей части заряда к его начальной массе, $W$$W$  — текущий, свободный для газов, объём каморы, в которой происходит горение заряда.

Можно показать, что для $W$$W$  выполняется:

$W=W_0-<!--\; -\; -->\frac{\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}}{\mathrm{\delta <!--\; \delta \; -->}}(1-<!--\; -\; -->\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->})-<!--\; -\; -->\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->},$$W=W_{0}-{\frac {\omega }{\delta }}(1-\psi )-\alpha \omega \psi ,$ 

где $\mathrm{\delta <!--\; \delta \; -->}$$\delta$  — плотность вещества заряда, а $\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}$$\alpha$  — его коволюм. С учётом приведённой формулы основное уравнение пиростатики приобретает вид:

$p=\frac{f\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}{W_0-<!--\; -\; -->\frac{\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}}{\mathrm{\delta <!--\; \delta \; -->}}(1-<!--\; -\; -->\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->})-<!--\; -\; -->\mathrm{\alpha <!--\; \alpha \; -->}\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}.$$p={\frac {f\omega \psi }{W_{0}-{\frac {\omega }{\delta }}(1-\psi )-\alpha \omega \psi }}.$ 

Дополнительная литератураПравить

• Чурбанов Е.В. Глава I. Пиростатика // Внутренняя баллистика. Учебник. — Ленинград: Военная артиллерийская академия им. Калинина, 1975. — С. 11—46.

СсылкиПравить

• Арбузов И. 1.2. Пиростатика  (рус.). Книга «Дробовой выстрел». Тематический портал «Питерский охотник». Дата обращения: 13 февраля 2016. Архивировано 4 марта 2016 года.