Уран-232

Ура́н-232 (англ. uranium-232) — радиоактивный нуклид химического элемента урана с атомным номером 92 и массовым числом 232. Благодаря длинной цепи распада и большему, чем у большинства других изотопов, удельному энерговыделению, уран-232 является перспективным нуклидом для применения в радиоизотопных источниках энергии.

Уран-232
Название, символ	Уран-232, 232U
Нейтронов	140
Свойства нуклида
Атомная масса	232,0371562(24) а. е. м.
Дефект массы	34 610,7(22) кэВ
Удельная энергия связи (на нуклон)	7 611,892(10) кэВ
Период полураспада	68,9(4) года
Продукты распада	228Th
Родительские изотопы	232Pa (β−) 232Np (β+) 236Pu (α)
Спин и чётность ядра	0+
Канал распада Энергия распада α-распад 5,41363(9) МэВ SF 24Ne, 28Mg
Таблица нуклидов

Активность одного грамма этого нуклида составляет приблизительно 827,38 ГБк.

Образование и распадПравить

Уран-232 образуется в результате следующих распадов:

• β⁺-распад нуклида ²³²Np (период полураспада составляет 14,7(3) мин):

${}_{93}^{232}\mathrm{N}\mathrm{p}\to <!--\; \to \; -->{}_{92}^{232}\mathrm{U}+e^{+}+{\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}_e;$$\mathrm {^{232}_{93}Np} \rightarrow \mathrm {~_{92}^{232}U} +e^{+}+{\nu }_{e};$ 

• β⁻-распад нуклида ²³²Pa (период полураспада составляет 1,31(2) суток):

${}_{91}^{232}\mathrm{P}\mathrm{a}\to <!--\; \to \; -->{}_{92}^{232}\mathrm{U}+e^{-<!--\; -\; -->}+{\stackrel{¯<!--\; ¯\; -->}{\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}}_e;$$\mathrm {^{232}_{91}Pa} \rightarrow \mathrm {^{232}_{92}U} +e^{-}+{\bar {\nu }}_{e};$ 

• α-распад нуклида ²³⁶Pu (период полураспада составляет 2,858(8) года):

${}_{94}^{236}\mathrm{P}\mathrm{u}\to <!--\; \to \; -->{}_{92}^{232}\mathrm{U}+{}_2^4\mathrm{H}\mathrm{e}.$$\mathrm {^{236}_{94}Pu} \rightarrow \mathrm {^{232}_{92}U} +\mathrm {^{4}_{2}He} .$ 

Распад урана-232 происходит по следующим направлениям:

• α-распад в ²²⁸Th (вероятность почти 100 %, энергия распада 5 413,63(9) кэВ):

${}_{92}^{232}\mathrm{U}\to <!--\; \to \; -->{}_{90}^{228}\mathrm{T}\mathrm{h}+{}_2^4\mathrm{H}\mathrm{e};$$\mathrm {^{232}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{228}_{90}Th} +\mathrm {^{4}_{2}He} ;$ 

энергия испускаемых α-частиц 5 263,36 кэВ (в 31,55 % случаев) и 5 320,12 кэВ (в 68,15 % случаев).

• Спонтанное деление (вероятность менее 1⋅10⁻¹² %);
• Кластерный распад с образованием нуклида ²⁸Mg (вероятность распада менее 5⋅10⁻¹² %):

${}_{92}^{232}\mathrm{U}\to <!--\; \to \; -->{}_{80}^{204}\mathrm{H}\mathrm{g}+{}_{12}^{28}\mathrm{M}\mathrm{g};$$\mathrm {^{232}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{204}_{80}Hg} +\mathrm {^{28}_{12}Mg} ;$ 

• Кластерный распад с образованием нуклида ²⁴Ne (вероятность распада 8,9(7)⋅10⁻¹⁰ %):

${}_{92}^{232}\mathrm{U}\to <!--\; \to \; -->{}_{82}^{208}\mathrm{P}\mathrm{b}+{}_{10}^{24}\mathrm{N}\mathrm{e}.$$\mathrm {^{232}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{208}_{82}Pb} +\mathrm {^{24}_{10}Ne} .$ 

ПолучениеПравить

Уран-232 образуется в качестве побочного продукта при наработке урана-233 путём бомбардировки нейтронами тория-232. Наряду с реакцией образования урана-233, в облучаемом ториевом топливе происходят следующие побочные реакции:

${}_{90}^{232}\mathrm{T}\mathrm{h}(n,\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->})\to <!--\; \to \; -->{}_{90}^{233}\mathrm{T}\mathrm{h}\underset{22,3min}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}1,243MeV}{\to }}{}_{91}^{233}\mathrm{P}\mathrm{a}\underset{26,967d}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}0,5701MeV}{\to }}{}_{92}^{233}\mathrm{U}(n,2n)\to <!--\; \to \; -->{}_{92}^{232}\mathrm{U};$$\mathrm {^{232}_{90}Th} (n,\gamma )\rightarrow \mathrm {^{233}_{90}Th} {\xrightarrow[{22,3\ min}]{\beta ^{-}\ 1,243\ MeV}}\mathrm {^{233}_{91}Pa} {\xrightarrow[{26,967\ d}]{\beta ^{-}\ 0,5701\ MeV}}\mathrm {^{233}_{92}U} (n,2n)\rightarrow \mathrm {^{232}_{92}U} ;$ 

${}_{90}^{232}\mathrm{T}\mathrm{h}(n,\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->})\to <!--\; \to \; -->{}_{90}^{233}\mathrm{T}\mathrm{h}\underset{22,3min}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}1,243MeV}{\to }}{}_{91}^{233}\mathrm{P}\mathrm{a}(n,2n)\to <!--\; \to \; -->{}_{91}^{232}\mathrm{P}\mathrm{a}\underset{1,31d}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}1,337MeV}{\to }}{}_{92}^{232}\mathrm{U};$$\mathrm {^{232}_{90}Th} (n,\gamma )\rightarrow \mathrm {^{233}_{90}Th} {\xrightarrow[{22,3\ min}]{\beta ^{-}\ 1,243\ MeV}}\mathrm {^{233}_{91}Pa} (n,2n)\rightarrow \mathrm {^{232}_{91}Pa} {\xrightarrow[{1,31\ d}]{\beta ^{-}\ 1,337\ MeV}}\mathrm {^{232}_{92}U} ;$ 

${}_{90}^{232}\mathrm{T}\mathrm{h}(n,2n)\to <!--\; \to \; -->{}_{90}^{231}\mathrm{T}\mathrm{h}\underset{25,52h}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}0,3916MeV}{\to }}{}_{91}^{231}\mathrm{P}\mathrm{a}(n,\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->})\to <!--\; \to \; -->{}_{91}^{232}\mathrm{P}\mathrm{a}\underset{1,31d}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}1,337MeV}{\to }}{}_{92}^{232}\mathrm{U}.$$\mathrm {^{232}_{90}Th} (n,2n)\rightarrow \mathrm {^{231}_{90}Th} {\xrightarrow[{25,52\ h}]{\beta ^{-}\ 0,3916\ MeV}}\mathrm {^{231}_{91}Pa} (n,\gamma )\rightarrow \mathrm {^{232}_{91}Pa} {\xrightarrow[{1,31\ d}]{\beta ^{-}\ 1,337\ MeV}}\mathrm {^{232}_{92}U} .$ 

Ввиду того, что эффективное сечение реакций (n, 2n) для тепловых нейтронов мало, выход урана-232 зависит от наличия значительного количества быстрых нейтронов (с энергией не менее 6 МэВ).

Если в ториевом топливе присутствует в значительных количествах нуклид торий-230, то образование урана-232 дополняется следующей реакцией, идущей с тепловыми нейтронами:

${}_{90}^{230}\mathrm{T}\mathrm{h}{+}_0^{1}n\to <!--\; \to \; -->{}_{90}^{231}\mathrm{T}\mathrm{h}\underset{25,52h}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}0,3916MeV}{\to }}{}_{91}^{231}\mathrm{P}\mathrm{a}(n,\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->})\to <!--\; \to \; -->{}_{91}^{232}\mathrm{P}\mathrm{a}\underset{1,31d}{\overset{{\mathrm{\beta <!--\; \beta \; -->}}^{-<!--\; -\; -->}1,337MeV}{\to }}{}_{92}^{232}\mathrm{U}.$$\mathrm {^{230}_{90}Th} +_{0}^{1}n\rightarrow \mathrm {^{231}_{90}Th} {\xrightarrow[{25,52\ h}]{\beta ^{-}\ 0,3916\ MeV}}\mathrm {^{231}_{91}Pa} (n,\gamma )\rightarrow \mathrm {^{232}_{91}Pa} {\xrightarrow[{1,31\ d}]{\beta ^{-}\ 1,337\ MeV}}\mathrm {^{232}_{92}U} .$ 

Так как наличие урана-232 в облученном топливе затрудняет безопасность работы с ним (см. раздел «Применение»), для снижения образования урана-232 необходимо использовать ториевое топливо с минимальной концентрацией тория-230.

ПрименениеПравить

Уран-232 является родоначальником длинной цепочки распада, в которую входят нуклиды-излучатели жёстких гамма-квантов:

²³²U (α; 68,9 года)

²²⁸Th (α; 1,9 года)

²²⁴Ra (α; 3,6 суток; испускает γ-квант 0,24 МэВ в 4,10 % случаев распада)

²²⁰Rn (α; 56 с; γ 0,55 МэВ, 0,114 %)

²¹⁶Po (α; 0,15 с)

²¹²Pb (β−; 10,64 часа)

²¹²Bi (α; 61 мин; γ 0,73 МэВ, 6,67 %; γ 1,62 МэВ, 1,47 %)

²⁰⁸Tl (β−; 3 мин; γ 2,6 МэВ, 99,16 %; γ 0,58 МэВ, 84,5 %)

²⁰⁸Pb (стабильный)

Быстрая последовательность распадов, начинающихся с радия-224, сопровождается значительным количеством гамма-излучения, при этом около 85 % всей энергии гамма-излучения образуется при распаде таллия-208, излучающего преимущественно гамма-кванты с энергией 2,6 МэВ. Данная особенность приводит к тому, что наличие урана-232 в качестве примеси к урану-233 является крайне нежелательным, повышая опасность работы с ним.

С другой стороны, высокое удельное энерговыделение делает этот нуклид чрезвычайно перспективным для использования в радиоизотопных источниках энергии.

См. такжеПравить

• Изотопы урана
• Ториевая ядерная программа