Лоренцево сокращение

Лоренцево сокращение, Фицджеральдово сокращение, также называемое релятивистским сокращением длины движущегося тела или масштаба, — предсказываемый релятивистской кинематикой эффект, заключающийся в том, что с точки зрения наблюдателя движущиеся относительно него предметы и пространство имеют меньшую длину (линейные размеры) в направлении движения, чем их собственная длина. Множитель, выражающий кажущееся сжатие размеров, тем сильнее отличается от 1, чем больше скорость движения предмета.

Эффект значим, только если скорость предмета по отношению к наблюдателю сравнима со скоростью света.

Строгое определениеПравить

Пусть стержень покоится в инерциальной системе отсчёта K и расстояние между концами стержня, измеренное в К («собственная» длина стержня), равно l. Пусть далее стержень движется вдоль своей длины со скоростью v относительно некой другой (инерциальной) системы отсчёта K'. В таком случае расстояние l' между концами стержня, измеренное в системе отсчета K', составит

$l^{\prime }=\sqrt{1-<!--\; -\; -->(v/c{)}^2}l$$l' = \sqrt{1 - (v/c)^2}\ l$  , где c — скорость света.

При этом расстояния поперёк движения одинаковы в обеих системах отсчета K и K'.

Величина γ, обратная множителю с корнем, называется также Лоренц-фактором. С её использованием эффект можно сформулировать и так: время пролёта стержня мимо фиксированной точки системы отсчёта K' составит

$T^{\prime }=\frac{1}{\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}}\frac{l}{v}$$T' = \frac {1}{\gamma} \frac l v$  .

ВыводПравить

Преобразования ЛоренцаПравить

Сокращение длины может быть выведено из преобразований Лоренца несколькими способами:

${\begin{aligned}x'&=\gamma \left(x-vt\right),\\t'&=\gamma \left(t-vx/c^{2}\right).\end{aligned}}$ 

Через известную длину движущегося объектаПравить

Пусть в инерциальной системе отсчета К $x_1$$x_{1}$  и $x_2$$x_{2}$  обозначают концы движущегося объекта. Тогда его длина $L$$L$  определяется через одновременное положение концов $t_1=t_2$$t_{1}=t_{2}$ . Собственную длину объекта в К'-системе можно рассчитать через преобразования Лоренца. Преобразование временных координат из К в К' приводит к различающемуся времени. Но это не проблема, так как объект покоится в К'-системе, и не имеет значения, в какой момент времени произведены измерения. Поэтому достаточно сделать преобразования пространственных координат, что дает:

$x_1^{\prime }=\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}\left(x_1-<!--\; -\; -->v{t}_1\right),x_2^{\prime }=\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}\left(x_2-<!--\; -\; -->v{t}_2\right).$$x'_{1}=\gamma \left(x_{1}-vt_{1}\right),x'_{2}=\gamma \left(x_{2}-vt_{2}\right).$ 

Поскольку $t_1=t_2$$t_{1}=t_{2}$ , то, положив $L=x_2-<!--\; -\; -->x_1$$L=x_{2}-x_{1}$  и $L_0^{{}^{\prime }}=x_2^{{}^{\prime }}-<!--\; -\; -->x_1^{{}^{\prime }}$$L_{0}^{'}=x_{2}^{'}-x_{1}^{'}$ , собственная длина в К'-системе, получается

$L_0^{{}^{\prime }}=L\cdot <!--\; \cdot \; -->\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}.\text{(1)},$$L_{0}^{'}=L\cdot \gamma .\qquad \qquad {\text{(1)}},$ 

В соответствии с этим измеренная длина в К-системе получается уменьшенной

$L=L_0^{{}^{\prime }}/\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}.\text{(2)}$$L=L_{0}^{'}/\gamma .\qquad \qquad {\text{(2)}}$ 

В соответствии с принципом относительности объекты, покоящиеся в К-системе, будут также уменьшены в К'-системе. Поменяв симметрично нештрихованные и штрихованные обозначения:

$L_0=L^{\prime }\cdot <!--\; \cdot \; -->\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}.\text{(3)}$$L_{0}=L'\cdot \gamma .\qquad \qquad {\text{(3)}}$ 

Тогда уменьшенная длина, измеряемая в К'-системе:

$L^{\prime }=L_0/\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}.\text{(4)}$$L'=L_{0}/\gamma .\qquad \qquad {\text{(4)}}$ 

Через известную собственную длинуПравить

Если объект покоится в К-системе и известна его собственная длина, то одновременность измерений концов объекта в К'-системе необходимо рассчитать, потому что объект постоянно меняет свою позицию. В таком случае необходимо преобразовать и пространственные, и временные координаты:

${\begin{aligned}x_{1}^{'}&=\gamma \left(x_{1}-vt_{1}\right),&&&x_{2}^{'}&=\gamma \left(x_{2}-vt_{2}\right)\\t_{1}^{'}&=\gamma \left(t_{1}-vx_{1}/c^{2}\right),&&&t_{2}^{'}&=\gamma \left(t_{2}-vx_{2}/c^{2}\right).\end{aligned}}$ 

Так как $t_1=t_2$$t_{1}=t_{2}$  и $L_0=x_2-<!--\; -\; -->x_1$$L_{0}=x_{2}-x_{1}$ , получаемые результаты не одновременны:

${\begin{aligned}\Delta x'&=\gamma L_{0}\\\Delta t'&=\gamma vL_{0}/c^{2}\end{aligned}}$ 

Для получения одновременных положений концов необходимо вычесть из $\mathrm{\Delta <!--\; \Delta \; -->}{x}^{\prime }$$\Delta x'$  расстояние, пройденное вторым концом со скоростью $v$$v$  в течение времени $\mathrm{\Delta <!--\; \Delta \; -->}{t}^{\prime }$$\Delta t'$  :

${\begin{aligned}L'&=\Delta x'-v\Delta t'\\&=\gamma L_{0}-\gamma v^{2}L_{0}/c^{2}\\&=L_{0}/\gamma \end{aligned}}$ 

Таким образом, движущаяся длина в К'-системе уменьшилась. Точно так же можно рассчитать симметричный результат для объекта, покоящегося в К'-системе

$L=L_0^{{}^{\prime }}/\mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}$$L=L_{0}^{'}/\gamma$ .

ОбъяснениеПравить

Сокращение длин возникает из-за свойств псевдоевклидовой геометрии пространства Минковского, аналогичных удлинению сечения, например, цилиндра, когда оно проводится не строго поперёк оси, а косо. Говоря иначе, «один и тот же момент времени» с точки зрения системы отсчёта, где стержень движется, не будет являться одним и тем же моментом с точки зрения системы отсчёта, связанной со стержнем. То есть процедура измерения расстояния в одной системе отсчёта с точки зрения любой другой системы отсчёта является не процедурой измерения чистого расстояния, когда положения, например, концов стержня засекаются в один и тот же момент времени, а смесью измерения пространственного расстояния и промежутка времени, которые вместе составляют инвариантный, то есть не зависящий от системы отсчёта, пространственно-временной интервал.

См. также: преобразования Лоренца

Реальность сокращения длиныПравить

 

Диаграмма Минковского мысленного эксперимента Эйнштейна 1911 года, изображающая сокращение длины. В результате движения двух стержней с длиной покоя $A^{\prime }{B}^{\prime }=A^{″}{B}^{″}=L_0$$A'B'=A''B''=L_{0}$  со скоростью 0,6c в противоположных направлениях видно, что $A^{\ast }B^{\ast }<L_{0}$  .

В 1911 году Владимир Варичак^[en] утверждал, что, согласно Лоренцу, сокращение длины воспринимается объективно, в то время как, по мнению Эйнштейна, это «всего лишь кажущееся субъективное явление, вызванное способом упорядочивания наших часов и измерением длин». Эйнштейн опубликовал опровержение:

Автор необоснованно заявил о различии моих взглядов и взглядов Лоренца относительно физических фактов. Вопрос о том, действительно ли существует сокращение длины, только запутывает. Его «на самом деле» не существует, поскольку оно не существует для сопутствующего наблюдателя; хотя оно «действительно» существует, то есть в том смысле, что оно в принципе может быть продемонстрировано физическими средствами сторонним наблюдателем.Альберт Эйнштейн, 1911

Эйнштейн также утверждал в этой статье, что сокращение длины — это не просто результат произвольных определений, касающихся способа упорядочивания часов и измерения длин. Он предложил следующий мысленный эксперимент: Пусть A'B' и A"B" будут концами двух стержней одинаковой длины L₀, измеренных на x' и x" соответственно. Пусть они движутся в противоположных направлениях вдоль оси x*, рассматриваемой в состоянии покоя, с одинаковой по отношению к ней скоростью. Затем концевые точки A'A" встречаются в точке A*, а B'B" встречаются в точке B*. Эйнштейн показал, что длина A*B* короче, чем A'B 'или A''B'', что также можно продемонстрировать, остановив один из стержней по отношению к этой оси.

Значение для физикиПравить

Лоренцево сокращение лежит в основе таких эффектов, как парадокс Эренфеста и парадокс Белла, показывающих непригодность понятий классической механики к СТО. Они показывают невозможность, соответственно, раскрутить и придать ускорение гипотетическому «абсолютно твёрдому телу».

ЛитератураПравить

• Физическая энциклопедия, т.2 — М.:Большая Российская Энциклопедия стр.608-609.

См. такжеПравить

• Форма релятивистских объектов
• Прецессия Томаса
• Релятивистское замедление времени
• Парадокс шеста и сарая