Излучение Хокинга

Излуче́ние Хо́кинга — гипотетический процесс излучения чёрной дырой разнообразных элементарных частиц, преимущественно фотонов; назван в честь Стивена Хокинга. Излучение Хокинга — главный аргумент учёных относительно распада (испарения) небольших чёрных дыр, которые теоретически могут возникнуть в ходе экспериментов на БАК. На этом эффекте основана идея сингулярного реактора — устройства для получения энергии из чёрной дыры за счёт излучения Хокинга.

Симулированный вид чёрной дыры (в центре) перед Большим Магеллановым Облаком. Обратите внимание на эффект гравитационного линзирования, который создаёт два увеличенных, но сильно искажённых вида Облака. Наверху диск Млечного Пути кажется искажённым в дугу.

ИсторияПравить

В. Грибов в дискуссии с Я. Зельдовичем настаивал на том, что благодаря квантовому туннелированию чёрные дыры должны излучать частицы. Ещё до публикации своей работы Хокинг посетил Москву в 1973 году, где он встречался с советскими учёными Яковом Зельдовичем и Алексеем Старобинским. Они продемонстрировали Хокингу, что в соответствии с принципом неопределённости квантовой механики вращающиеся чёрные дыры должны порождать и излучать частицы.

Испарение чёрных дырПравить

Испарение чёрной дыры — квантовый процесс. Дело в том, что понятие о чёрной дыре как объекте, который ничего не излучает, а может лишь поглощать материю, справедливо до тех пор, пока не учитываются квантовые эффекты. В квантовой же механике благодаря туннелированию появляется возможность преодолевать потенциальные барьеры, непреодолимые для неквантовой системы. Утверждение, что конечное состояние чёрной дыры стационарно, верно лишь в рамках обычной, не квантовой теории тяготения. Квантовые эффекты ведут к тому, что на самом деле чёрная дыра должна непрерывно излучать, теряя при этом свою энергию и массу.

В случае чёрной дыры ситуация выглядит следующим образом. В квантовой теории поля физический вакуум наполнен постоянно рождающимися и исчезающими флуктуациями различных полей (можно сказать и «виртуальными частицами»). В поле внешних сил динамика этих флуктуаций меняется, и если силы достаточно велики, прямо из вакуума могут рождаться пары частица-античастица. Такие процессы происходят и вблизи (но всё же снаружи) горизонта событий чёрной дыры. При этом возможно, что одна из частиц (неважно какая) падает внутрь чёрной дыры, а другая улетает и доступна для наблюдения. Из закона сохранения энергии следует, что такая «упавшая» за горизонт событий частица из рождённой виртуальной пары должна обладать отрицательной энергией, так как «улетевшая» частица, доступная для удалённого наблюдателя, обладает положительной энергией.

Также этот процесс очень грубо можно представить как «заём» энергии вакуумом у внешнего поля для рождения пары частица+античастица. В отсутствие чёрной дыры аннигиляция «возвращает» энергию полю. В описываемом случае при наличии чёрной дыры аннигиляции не происходит, одна из частиц улетает к наблюдателю, унося часть «занятой» энергии, тем самым уменьшая энергию, и следовательно массу чёрной дыры.

Постоянное гравитационное поле для того, чтобы породить пары частица-античастица, должно быть неоднородным. Пары частица-античастица могут родиться только за счёт приливного эффекта. Разность сил, действующих, например, на электрон и позитрон в виртуальной паре (приливной эффект) равна $\frac{mg{L}_C}{L}$${\frac {mgL_{C}}{L}}$ , где $m$$m$  — масса электрона или позитрона, $g$$g$  — ускорение, сообщаемое гравитационным полем, $L_C=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{mc}$$L_{C}={\frac {\hbar }{mc}}$  — комптоновская длина волны, $L$$L$  — характерный масштаб неоднородности гравитационного поля. Порог рождения пар определяется законом сохранения энергии (работа приливных сил должна быть равна энергии, достаточной для образования пары): $(\frac{mg{L}_C}{L})L_C\sim <!--\; \sim \; -->m{c}^2$$({\frac {mgL_{C}}{L}})L_{C}\sim mc^{2}$ . Для сферической невращающейся массы $M$$M$  на достаточно большом расстоянии $r$$r$  от неё ускорение $g=\frac{GM}{r^2},L\sim <!--\; \sim \; -->r$$g={\frac {GM}{r^{2}}},L\sim r$  и условие рождения пар принимает вид $GM{L}_C^2{r}^{-<!--\; -\; -->3}\sim <!--\; \sim \; -->c^2$$GML_{C}^{2}r^{-3}\sim c^{2}$ . Его можно записать в виде $r\sim <!--\; \sim \; -->{\left(\frac{L_C^{2}GM}{c^2}\right)}^{\frac{1}{3}}\sim <!--\; \sim \; -->{\left(L_C^2{R}_G\right)}^{\frac{1}{3}}$$r\sim \left({\frac {L_{C}^{2}GM}{c^{2}}}\right)^{\frac {1}{3}}\sim \left(L_{C}^{2}R_{G}\right)^{\frac {1}{3}}$ , где $R_G=\frac{2GM}{c^2}$$R_{G}={\frac {2GM}{c^{2}}}$  — гравитационный радиус. Энергия, необходимая одной частице из возникшей пары для того, чтобы уйти прочь, возникает за счёт поглощения другой частицы чёрной дырой. В поле тяжести с ускорением $g\sim <!--\; \sim \; -->\frac{GM}{R_G^2}$$g\sim {\frac {GM}{R_{G}^{2}}}$  электронно-позитронная пара на характерном расстоянии $L_C=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{mc}$$L_{C}={\frac {\hbar }{mc}}$  приобретает энергию $E\sim <!--\; \sim \; -->\frac{GMm{L}_C}{R_G^2}\sim <!--\; \sim \; -->\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}GM}{R_G^{2}c}=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}{c}^3}{4GM}$$E\sim {\frac {GMmL_{C}}{R_{G}^{2}}}\sim {\frac {\hbar GM}{R_{G}^{2}c}}={\frac {\hbar c^{3}}{4GM}}$ . Такой энергии отвечает температура $T\sim <!--\; \sim \; -->\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}{c}^3}{4k_{B}GM}$$T\sim {\frac {\hbar c^{3}}{4k_{B}GM}}$  (точное значение отличается от приведённого числовым множителем). Электронно-позитронные пары будут рождаться если $k_{B}T\sim <!--\; \sim \; -->m{c}^2$$k_{B}T\sim mc^{2}$ , то есть при $R_G\sim <!--\; \sim \; -->\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{mc}$$R_{G}\sim {\frac {\hbar }{mc}}$ . Если $R_G\gg <!--\; \gg \; -->\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}}{mc}$$R_{G}\gg {\frac {\hbar }{mc}}$ , то вероятность рождения пар снижена множителем $e^{-<!--\; -\; -->\frac{E}{k_{B}T}}$$e^{-{\frac {E}{k_{B}T}}}$ 

Важным является не только предсказываемый факт излучения, но и то, что это излучение имеет тепловой спектр (для безмассовых частиц). Это значит, что излучению вблизи горизонта событий чёрной дыры можно сопоставить определённую температуру

$T_{BH}=\frac{\mathrm{\hslash <!--\; \hslash \; -->}{c}^3}{8\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}kGM}\approx <!--\; \approx \; -->\mathrm{1,227}\cdot <!--\; \cdot \; -->{10}^{23}\mathrm{K}\cdot <!--\; \cdot \; -->{\left(\frac{M}{1\mathrm{k}\mathrm{g}}\right)}^{-<!--\; -\; -->1}\approx <!--\; \approx \; -->\mathrm{6,169}\cdot <!--\; \cdot \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->8}\mathrm{K}\cdot <!--\; \cdot \; -->\frac{M_{\odot <!--\; \odot \; -->}}{M},$$T_{BH}={\hbar \,c^{3} \over 8\pi k\,GM}\approx 1{,}227\cdot 10^{23}\;\mathrm {K} \cdot \left({\frac {M}{1\;\mathrm {kg} }}\right)^{-1}\approx 6{,}169\cdot 10^{-8}\;\mathrm {K} \cdot {\frac {M_{\odot }}{M}},$ 

где ħ — приведённая постоянная Планка, c — скорость света в вакууме, k — постоянная Больцмана, G — гравитационная постоянная, M_⊙ — масса Солнца и, наконец, M — масса чёрной дыры. При этом не только спектр излучения (распределение его по частотам), но и более тонкие его характеристики (например, все корреляционные функции) точно такие же, как у излучения чёрного тела. Развивая теорию, можно построить и полную термодинамику чёрных дыр.

Однако такой подход к чёрной дыре оказывается внутренне противоречивым и приводит к проблеме исчезновения информации в чёрной дыре. Причиной этого является отсутствие успешной теории квантовой гравитации. Существование излучения Хокинга предсказывается не всеми квантовыми теориями гравитации и оспаривается рядом исследователей.

ИсследованиеПравить

Точку в споре о существовании эффекта должны были бы поставить наблюдения, однако температуры известных астрономам чёрных дыр слишком малы, чтобы излучение от них можно было бы зафиксировать — массы дыр слишком велики. Поэтому до сих пор гипотеза не подтверждена наблюдениями.

Согласно общей теории относительности, при образовании Вселенной могли бы рождаться первичные чёрные дыры, некоторые из которых (с начальной массой 10¹² кг) должны были бы заканчивать испаряться в наше время. Так как интенсивность испарения растёт с уменьшением размера чёрной дыры, то последние стадии должны быть, по сути, взрывом чёрной дыры. Пока таких взрывов зарегистрировано не было.

Известно о попытке исследования «излучения Хокинга» на основе модели — аналога горизонта событий для белой дыры, в ходе физического эксперимента, проведённого исследователями из Миланского университета.

В 2014 году Джефф Штейнхауэр из Израильского технологического института провёл эксперимент по моделированию излучения Хокинга в лаборатории с помощью звуковых волн.

В массовой культуреПравить

Излучение Хокинга фигурирует в сюжете детской повести «Джордж и тайны Вселенной» (2007), написанной Люси Хокинг и Стивеном Хокингом.

ЛитератураПравить

• Hawking S. W. Black hole explosions? (англ.) // Nature. — 1974. — Vol. 248. — P. 30—31.
• Hawking S. W. Particle creation by black holes // Communications in Mathematical Physics. — 1975. — Vol. 43. — P. 199—220.
• Brout R., Massar S., Parentani R., Spindel Ph. A primer for black hole quantum physics // Physics Reports. — 1995. — Vol. 260. — P. 329—446.
• Helfer A. D. Do black holes radiate? // Reports on Progress in Physics. — 2003. — Vol. 66. — P. 943—1008.
• Robertson S. J. The theory of Hawking radiation in laboratory analogues // J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. — 2012. — Vol. 45. — P. 163001.

СсылкиПравить

• Бернард Карр, Стивен Гиддингс. Квантовые чёрные дыры // В мире науки. — 2005. — Вып. 8. Архивировано 5 ноября 2005 года.
• Barrau, Aurélien et al. Antiprotons from primordial black holes (англ.) // Astronomy and Astrophysics. — 2002. — Vol. 388, no. 2. — P. 676—687. — doi:10.1051/0004-6361:20020313. — Bibcode: 2002A&A...388..676B. — arXiv:astro-ph/0112486.
• Barrau, Aurélien et al. Antideuterons as a probe of primordial black holes (англ.) // Astronomy and Astrophysics. — 2003. — Vol. 398, no. 2. — P. 403—410. — doi:10.1051/0004-6361:20021588. — Bibcode: 2003A&A...398..403B. — arXiv:astro-ph/0207395.
• Barrau, Aurélien; Féron, Chloé; Grain, Julien. Astrophysical Production of Microscopic Black Holes in a Low–Planck-Scale World (англ.) // The Astrophysical Journal : journal. — IOP Publishing, 2005. — Vol. 630, no. 2. — P. 1015—1019. — doi:10.1086/432033. — Bibcode: 2005ApJ...630.1015B. — arXiv:astro-ph/0505436.