Вихревые токи

Вихревые токи, или токи Фуко́ (в честь Ж. Б. Л. Фуко) — вихревой индукционный объёмный электрический ток, возникающий в электрических проводниках при изменении во времени потока магнитного поля, действующего на них.

Иллюстрация возникновения токов Фуко в движущейся в постоянном магнитном поле проводящей (металлической) пластине C. Вектор магнитной индукции B показан зелеными стрелками, вектор V скорости движения пластин — черными стрелками, силовые линии вектора плотности электрического тока I — красным цветом (эти линии замкнутые, «вихревые»).
Источником магнитного поля является постоянный магнит, его фрагмент показан вверху рисунка серым цветом. Вектор магнитной индукции B направлен от северного (N) полюса магнита, магнитное поле пронизывает пластину. В материале пластины, входящем под магнит, т.е. слева, магнитная индукция изменяется во времени, возрастает (dB_n/dt > 0), и в соответствии с законами Фарадея и Ома в материале пластины возникает (наводится, «индуцируется») замкнутый (вихревой) электрический ток. Этот ток течет против часовой стрелки и, по закону Ампера, создает свое собственное магнитное поле, вектор магнитной индукции которого показан синей стрелкой, направленной перпендикулярно плоскости протекания тока, вверх.
Справа, в материале пластины, удаляющемся от магнита, магнитное поле тоже меняется во времени, однако оно ослабевает, и силовые линии возникающего справа еще одного электрического тока направлены по часовой стрелке.
Точно под магнитом «левый» и «правый» вихри токов направлены в одну и ту же сторону, плотность суммарного электрического тока максимальна. На движущиеся в этой области электрические заряды, поток которых образует электрический ток, в сильном магнитном поле действует сила Лоренца, направленная (по правилу левой руки) против вектора скорости V. Эта сила Лоренца тормозит пластину C. Взаимодействие магнитного поля магнита и магнитного поля индуцированных токов приводит к тому, что результирующее распределение потока магнитного поля в окрестности полюса N магнита отличается от случая неподвижной пластины C (и зависит от скорости V), хотя суммарный поток вектора магнитной индукции остается неизменным (при условии, что материал магнита и пластины C не входит в насыщение).

Происхождение терминаПравить

Термин вихревой ток происходит от аналогичных явлений, наблюдаемых в жидких средах в гидродинамике, вызывающих локализованные области турбулентности, известные как водовороты, и завихрения среды. По аналогии вихревым токам может потребоваться время для нарастания и они могут сохраняться в проводниках в течение очень короткого времени из-за их индуктивности.

ИсторияПравить

Впервые вихревые токи были обнаружены французским учёным Д. Ф. Араго (1786—1853) в 1824 г. в медном диске, расположенном на оси под вращающейся магнитной стрелкой. За счёт вихревых токов диск приходил во вращение. Это явление, названное явлением Араго, было объяснено несколько лет спустя M. Фарадеем с позиций открытого им закона электромагнитной индукции: вращаемое магнитное поле наводит в медном диске вихревые токи, которые взаимодействуют с магнитной стрелкой.

Вихревые токи были подробно исследованы французским физиком Фуко (1819—1868) и названы его именем. Фуко также открыл явление нагревания металлических тел, вращаемых в магнитном поле, вихревыми токами ― в сентябре 1855 года он обнаружил, что сила, необходимая для вращения медного диска, становится больше, когда его заставляют вращаться своим ободом между полюсами магнита, при этом диск самопроизвольно нагревается вихревым током, индуцированным в металле диска.

Объяснение явленияПравить

 

Силы на электрон в металлическом листе под магнитом, объясняющие, откуда берется сила сопротивления на листе. Красная точка е1 показывает электрон проводимости в листе сразу после столкновения с атомом, и е2 показывает тот же электрон после того, как он был ускорен магнитным полем. В среднем е1 электрон имеет ту же скорость, что и лист (v, черная стрелка) в x векторе. Магнитное поле (B , зеленая стрелка ) северного полюса N магнита направлена ​​вниз в -y направление. Магнитное поле оказывает силу Лоренца на электрон (розовая стрелка) из${\mathbf{F}}_{\text{1}}=-<!--\; -\; -->e(\mathbf{v}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{B})$$\mathbf {F} _{\text{1}}=-e(\mathbf {v} \times \mathbf {B} )$ , где e - заряд электрона. Поскольку электрон имеет отрицательный заряд, из правила правой руки он направлен в$+\mathbf{z}$$+\mathbf {z}$  направление. В ${\mathbf{e}}_{\text{2}}$$\mathbf {e} _{\text{2}}$  эта сила дает электрону составляющую скорости в боковом направлении (${\mathbf{v}}_{\text{2}}$$\mathbf {v} _{\text{2}}$ . черная стрелка ) Магнитное поле, действующее на эту боковую скорость, затем оказывает силу Лоренца на частицу${\mathbf{F}}_{\text{2}}=-<!--\; -\; -->e({\mathbf{v}}_{\text{2}}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{B})$$\mathbf {F} _{\text{2}}=-e(\mathbf {v} _{\text{2}}\times \mathbf {B} )$ . Согласно правилу правой руки, это направлено в $-<!--\; -\; -->\mathbf{x}$$-\mathbf {x}$  направление, противоположное скорости $\mathbf{v}$$\mathbf{v}$  металлического листа. Эта сила ускоряет электрон, придавая ему составляющую скорости, противоположную листу. Столкновения этих электронов с атомами листа вызывают силу сопротивления на листе.

Свободные носители заряда (электроны) в металлическом листе движутся с листом вправо, поэтому магнитное поле оказывает на них боковую силу из-за силы Лоренца . Поскольку вектор скорости v зарядов направлен ​​вправо, а магнитное поле B направлено вниз, из правила буравчика сила Лоренца на положительных зарядах F = q(v × B) направлена ​​к задней части диаграммы (слева если смотреть в направлении движения v ). Это вызывает ток I по направлению к задней части под магнитом, который вращается по частям листа вне магнитного поля, по часовой стрелке вправо и против часовой стрелки влево, снова к передней части магнита. Подвижные носители заряда в металле, электроны, на самом деле имеют отрицательный заряд (q <0), поэтому их движение противоположно направлению показанного обычного тока.

Магнитное поле магнита, действующее на электроны, движущиеся вбок под магнитом, затем создает силу Лоренца, направленную назад, противоположную скорости металлического листа. Электроны при столкновении с атомами металлической решетки передают эту силу листу, оказывая на лист силу сопротивления, пропорциональную его скорости. Кинетическая энергия, которая потребляется на преодоление этой силы сопротивления, рассеивается в виде тепла за счёт токов, протекающих через сопротивление металла, так что металл получает тепло под магнитом.

Токи Фуко возникают под действием изменяющегося во времени (переменного) магнитного поля и по физической природе ничем не отличаются от индукционных токов, возникающих в проводах и вторичных обмотках электрических трансформаторов.

СвойстваПравить

Токи Фуко могут использоваться для левитации токопроводящих объектов, движения или интенсивного торможения.

Вихревые токи также могут иметь нежелательные эффекты, например потери мощности в трансформаторах . В этом приложении они минимизируются за счет использования тонких пластин, ламинирования проводников или других деталей формы проводников. Поскольку электрическое сопротивление массивного проводника может быть мало, то сила индукционного электрического тока, обусловленного токами Фуко, может достигать чрезвычайно больших значений. В соответствии с правилом Ленца токи Фуко в объеме проводника выбирают такой путь, чтобы в наибольшей мере противодействовать причине, вызывающей их протекание, что является частным случаем принципа Ле Шателье. Поэтому, в частности, движущиеся в сильном магнитном поле хорошие проводники испытывают сильное торможение, обусловленное взаимодействием токов Фуко с внешним магнитным полем. Этот эффект используется для демпфирования подвижных частей гальванометров, сейсмографов и других приборов без использования силы трения, а также в некоторых конструкциях тормозных систем железнодорожных поездов.

Самоиндуцированные вихревые токи ответственны за скин-эффект в проводниках. Скин-эффект может использоваться для неразрушающего контроля материалов на предмет геометрических характеристик, таких как микротрещины.

Рассеивание мощности вихревыми токамиПравить

При определенных допущениях (однородный материал, однородное магнитное поле, отсутствие скин-эффекта и т. Д.) Потери мощности из-за вихревых токов на единицу массы для тонкого листа или проволоки можно рассчитать по следующему уравнению:

$P=\frac{{\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}^2{B}_{\text{p}}^2{d}^2{f}^2}{6k\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}D},$$P={\frac {\pi ^{2}B_{\text{p}}^{\,2}d^{2}f^{2}}{6k\rho D}},$ 

где

P потеря мощности на единицу массы (W/kg),

B_p максимальное магнитное поле (T),

d толщина листа или диаметр проволоки (m),

f частота (Hz),

k константа, равная 1 для тонкого листа и 2 для тонкой проволоки,

ρ удельное сопротивление материала (Ω m),

D плотность материала (kg/m³).

Это уравнение справедливо только в так называемых квазистатических условиях, когда частота намагничивания не приводит к скин-эффекту ; то есть электромагнитная волна полностью проникает в материал.

Уравнение диффузииПравить

Вывод полезного уравнения для моделирования эффекта вихревых токов в материале начинается с дифференциалом, магнитостатической формой закона Ампера, обеспечивая выражение для намагничивающего поля Н окружающей плотности тока J:

$\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{H}=\mathbf{J}.$$\nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} .$ 

$-<!--\; -\; -->\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\left(\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\cdot <!--\; \cdot \; -->\mathbf{H}\right)-<!--\; -\; -->{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}^2\mathbf{H}=\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{J}.$${\color {white}-}\nabla \left(\nabla \cdot \mathbf {H} \right)-\nabla ^{2}\mathbf {H} =\nabla \times \mathbf {J} .$ 

Из закона Гаусса для магнетизма $\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\cdot <!--\; \cdot \; -->\mathbf{H}=0$$\nabla \cdot \mathbf {H} =0$ , тогда

$-<!--\; -\; -->{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}^2\mathbf{H}=\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{J}.$$-\nabla ^{2}\mathbf {H} =\nabla \times \mathbf {J} .$ 

Используя закон Ома, $\mathbf{J}=\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}\mathbf{E}$$\mathbf {J} =\sigma \mathbf {E}$ , который связывает плотность тока J с электрическим полем E с точки зрения проводимости материала σ, и предполагая изотропную однородную проводимость, уравнение можно записать как

$-<!--\; -\; -->{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}^2\mathbf{H}=\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\times <!--\; \times \; -->\mathit{E}.$$-\nabla ^{2}\mathbf {H} =\sigma \nabla \times {\boldsymbol {E}}.$ 

Используя дифференциальную форму закона Фарадея $\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}\times <!--\; \times \; -->\mathbf{E}=-<!--\; -\; -->\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}\mathbf{B}/\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}t$$\nabla \times \mathbf {E} =-\partial \mathbf {B} /\partial t$ , получаем

$-<!--\; -\; -->{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}^2\mathbf{H}=\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}\frac{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}\mathbf{B}}{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}t}.$${\color {white}-}\nabla ^{2}\mathbf {H} =\sigma {\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}.$ 

По определению $\mathbf{B}={\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}}_0(\mathbf{H}+\mathbf{M})$$\mathbf {B} =\mu _{0}(\mathbf {H} +\mathbf {M} )$ , где M - намагниченность материала, а μ₀ проницаемость вакуума. Таким образом, уравнение диффузии принимает вид:

$-<!--\; -\; -->{\mathrm{\nabla <!--\; \nabla \; -->}}^2\mathbf{H}={\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}}_0\mathrm{\sigma <!--\; \sigma \; -->}\left(\frac{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}\mathbf{M}}{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}t}+\frac{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}\mathbf{H}}{\mathrm{\partial <!--\; \partial \; -->}t}\right).$${\color {white}-}\nabla ^{2}\mathbf {H} =\mu _{0}\sigma \left({\frac {\partial \mathbf {M} }{\partial t}}+{\frac {\partial \mathbf {H} }{\partial t}}\right).$ 

ПрименениеПравить

Тепловое действие токов Фуко используется в индукционных печах, где в катушку, питаемую высокочастотным генератором большой мощности, помещают проводящее тело, в котором возникают вихревые токи, разогревающие его до плавления. Подобным образом работают индукционные плиты, в которых металлическая посуда разогревается вихревыми токами, создаваемыми переменным магнитным полем катушки, расположенной внутри плиты.

Вихретоковый контроль — один из методов неразрушающего контроля изделий из токопроводящих материалов. С помощью токов Фуко осуществляется прогрев металлических частей вакуумных установок и радиоламп для их дегазации во время вакуумирования.

Тормозные системыПравить

В соответствии с правилом Ленца вихревые токи протекают внутри проводника по таким путям и направлениям, чтобы своим действием возможно сильнее противиться причине, которая их вызывает. Вследствие этого при движении в магнитном поле на хорошие проводники действует тормозящая сила, вызываемая взаимодействием вихревых токов с магнитным полем. Этот эффект используется в ряде приборов для демпфирования колебаний их подвижных частей (маятник Вальтенхофена)

Левитация и отталкивающие эффектыПравить

 

Поезд JR Central SCMaglev использует электродинамическую левитацию на основе сверхпроводящего магнита с нулевым потоком.

 

Поперечное сечение линейного двигателя, расположенного над толстой алюминиевой плитой. По мере того как диаграмма поля линейного асинхронного двигателя смещается влево, в металле остаются вихревые токи, что вызывает наклон силовых линий.

В переменном магнитном поле индуцированные токи проявляют диамагнитноподобные эффекты отталкивания. Проводящий объект будет испытывать силу отталкивания. Это явление может поднимать объекты против силы тяжести, но с постоянной потребляемой мощностью, чтобы компенсировать энергию, рассеиваемую вихревыми токами. Примером применения является отделение алюминиевых банок от других металлов в вихретоковом сепараторе. Черные металлы цепляются за магнит, а алюминий (и другие цветные проводники) отталкиваются от магнита; это помогает разделить поток отходов на металлолом черных и цветных металлов.

С очень сильным ручным магнитом, например, сделанным из неодима, можно легко наблюдать очень похожий эффект, быстро проведя магнитом по монете с небольшим промежутком. В зависимости от силы магнита, идентичности монеты и расстояния между магнитом и монетой, можно заставить монету протолкнуться немного впереди магнита - даже если монета не содержит магнитных элементов, таких как пенни США . Другой пример - это падение сильного магнита в медной трубке - магнит падает очень медленно.

В суперпроводнике без сопротивления поверхностные вихревые токи точно нейтрализуют поле внутри проводника, поэтому магнитное поле не проникает через проводник. Поскольку энергия не теряется в сопротивлении, вихревые токи, возникающие при приближении магнита к проводнику, сохраняются даже после того, как магнит находится в неподвижном состоянии, и могут точно уравновесить силу тяжести, допуская магнитную левитацию. Сверхпроводники также демонстрируют отдельное по своей сути квантово-механическое явление, называемое эффектом Мейснера, при котором любые силовые линии магнитного поля, присутствующие в материале, когда он становится сверхпроводящим, вытесняются, таким образом, магнитное поле в сверхпроводнике всегда равно нулю.

Используя электромагниты с электронным переключением, сравнимым с электронным регулированием скорости , можно создавать электромагнитные поля, движущиеся в произвольном направлении. Как описано выше в разделе, посвященном вихретоковым тормозам, поверхность неферромагнитного проводника стремится покоиться в этом движущемся поле. Однако, когда это поле движется, транспортное средство может левитировать и двигаться. Это сравнимо с маглевом, но не привязано к рельсам.

 

Во многих случаях токи Фуко могут быть нежелательными. Для борьбы с ними принимаются специальные меры: с целью предотвращения потерь энергии на нагревание сердечников трансформаторов, эти сердечники набирают из тонких пластин, разделённых изолирующими прослойками (шихтовка). Появление ферритов сделало возможным изготовление этих сердечников сплошными.

ЛитератураПравить

• Сивухин Д. В.: Общий курс физики, том 3. Электричество. 1977
• Савельев И. В.: Курс общей физики, том 2. Электричество. 1970
• Неразрушающий контроль: справочник: В 7т. Под общ. ред. В. В. Клюева. Т. 2: В 2 кн.-М.:Машиностроение, 2003.-688 с.: ил.

СсылкиПравить

• Про вихревые токи в «Школе для электрика»