Антиферромагнетизм

Антиферромагнетизм (от анти- и ферромагнетизм) — одно из магнитных состояний вещества, отличающееся тем, что магнитные моменты соседних частиц вещества ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом очень мала. Этим антиферромагнетизм отличается от ферромагнетизма, при котором одинаковая (одноосная и сонаправленная) ориентация магнитных моментов приводит к высокой намагниченности тела.

Антиферромагнитный порядок намагниченности

Антиферромагнитная структура веществПравить

Основная статья: Антиферромагнетики

ТеорияПравить

Феноменологическая теорияПравить

Вектор антиферромагнетизмаПравить

В простейшем случае вектор антиферромагнетизма вводят как векторную разницу намагниченности двух магнитных подрешёток кристалла

$\mathbf{L}={\mathbf{M}}_1-<!--\; -\; -->{\mathbf{M}}_2.$$\mathbf {L} =\mathbf {M} _{1}-\mathbf {M} _{2}.$ 

В основном состоянии ${\mathbf{M}}_1=-<!--\; -\; -->{\mathbf{M}}_2$$\mathbf {M} _{1}=-\mathbf {M} _{2}$  и $\mathbf{L}=2{\mathbf{M}}_1$$\mathbf {L} =2\mathbf {M} _{1}$ . При этом становится удобным описывать возбужденные состояния вводя суммарный магнитный момент

$\mathbf{M}={\mathbf{M}}_1+{\mathbf{M}}_2,$$\mathbf {M} =\mathbf {M} _{1}+\mathbf {M} _{2},$ 

связанный с вектором антиферромагнетизма соотношениями

$\mathbf{M}\mathbf{L}=0,{\mathbf{M}}^2+{\mathbf{L}}^2=4M_0^2,$$\mathbf {M} \mathbf {L} =0,\quad \mathbf {M} ^{2}+\mathbf {L} ^{2}=4M_{0}^{2},$ 

где M₀ — намагниченность насыщения.

См. такжеПравить

• Антиферромагнетики
• Гигантское магнитное сопротивление